Egy áramló folyadékban vannak statikus nyomásés dinamikus nyomás. A statikus nyomás oka, akárcsak egy álló folyadék esetében, a folyadék összenyomódása. A statikus nyomás a cső falára ható nyomásban nyilvánul meg, amelyen keresztül a folyadék áramlik.

A dinamikus nyomást a folyadék áramlási sebessége határozza meg. Ennek a nyomásnak a kimutatásához le kell lassítani a folyadékot, majd az is, valamint. a statikus nyomás nyomás formájában nyilvánul meg.

A statikus és dinamikus nyomás összegét össznyomásnak nevezzük.

Nyugalomban lévő folyadékban a dinamikus nyomás nulla, ezért a statikus nyomás megegyezik a teljes nyomással, és bármilyen nyomásmérővel mérhető.

A nyomás mérése mozgó folyadékban számos nehézséggel jár. A helyzet az, hogy egy mozgó folyadékba merített nyomásmérő megváltoztatja a folyadék sebességét azon a helyen, ahol található. Ebben az esetben természetesen a mért nyomás értéke is változik. Ahhoz, hogy a folyadékba merített nyomásmérő egyáltalán ne változtassa meg a folyadék sebességét, a folyadékkal együtt kell mozognia. A folyadék belsejében lévő nyomást azonban rendkívül kényelmetlen ilyen módon mérni. Ezt a nehézséget úgy lehet megkerülni, hogy a nyomásmérőhöz csatlakoztatott csőnek áramvonalas formát adunk, amelyben szinte nem változtatja meg a folyadék sebességét. A gyakorlatban keskeny nyomtávú csöveket használnak a mozgó folyadékban vagy gázban lévő nyomás mérésére.

A statikus nyomás mérése manométercsővel történik, melynek furatának síkja párhuzamos az áramvonalakkal. Ha a csőben lévő folyadék nyomás alatt van, akkor a manometrikus csőben a folyadék a cső adott pontján a statikus nyomásnak megfelelő magasságra emelkedik.

A teljes nyomást egy csővel mérjük, amelynek furatsíkja merőleges az áramvonalakra. Az ilyen eszközt Pitot-csőnek nevezik. A Pitot-cső furatában a folyadék megáll. Folyadékoszlop magasság ( h tele) a mérőcsőben a folyadék össznyomásának felel meg a cső adott helyén.

A továbbiakban csak a statikus nyomásra leszünk kíváncsiak, amit egyszerűen csak mozgó folyadékban vagy gázban lévő nyomásnak fogunk nevezni.?

Ha megmérjük a statikus nyomást egy mozgó folyadékban egy változó keresztmetszetű cső különböző részein, akkor kiderül, hogy a cső keskeny részén kisebb, mint a széles részén.

De a folyadék áramlási sebessége fordítottan arányos a cső keresztmetszeti területeivel; ezért a mozgó folyadékban a nyomás az áramlási sebességétől függ.

Azokon a helyeken, ahol a folyadék gyorsabban mozog (szűk helyek a csőben), a nyomás kisebb, mint ahol ez a folyadék lassabban mozog (széles helyek a csőben).

Ez a tény a mechanika általános törvényei alapján magyarázható.

Tegyük fel, hogy a folyadék a cső széles részéből a keskeny részbe jut. Ebben az esetben a folyadék részecskéi növelik a sebességüket, azaz gyorsulással mozognak a mozgás irányába. A súrlódást figyelmen kívül hagyva Newton második törvénye alapján kijelenthető, hogy a folyadék egyes részecskéire ható erők eredője is a folyadék mozgásának irányába irányul. De ezt az eredő erőt olyan nyomóerők hozzák létre, amelyek a környező folyadékrészecskékből az egyes részecskékre hatnak, és előre, a folyadék mozgásának irányába irányulnak. Ez azt jelenti, hogy hátulról nagyobb nyomás hat a részecskére, mint elölről. Következésképpen, amint azt a tapasztalat is mutatja, a nyomás a cső széles részén nagyobb, mint a keskeny részén.

Ha folyadék áramlik a cső egy keskeny részéből egy széles felé, akkor nyilvánvalóan ebben az esetben a folyadék részecskéi lelassulnak. A folyadék egyes részecskéire ható erők eredője a körülvevő részecskékből a mozgással ellentétes irányba irányul. Ezt az eredményt a keskeny és széles csatornák nyomáskülönbsége határozza meg. Következésképpen egy folyékony részecske a cső keskeny részéből a széles felé haladva a kisebb nyomású helyekről a nagyobb nyomású helyekre mozog.

Tehát az álló mozgás során a csatornák szűkületi helyein a folyadéknyomás csökken, a tágulási helyeken pedig nő.

A folyadékáramlási sebességeket általában az áramvonalak sűrűségével jellemezzük. Ezért az álló folyadékáramlás azon részein, ahol a nyomás kisebb, az áramvonalaknak sűrűbbnek kell lenniük, és fordítva, ahol a nyomás nagyobb, az áramvonalaknak ritkábban kell lenniük. Ugyanez vonatkozik a gázáramlás képére is.

A fűtési rendszerek nyomásállóságát ellenőrizni kell

Ebből a cikkből megtudhatja, mi a fűtési rendszer statikus és dinamikus nyomása, miért van rá szükség és miben különbözik. Szintén mérlegelni fogjuk a növekedésének és csökkentésének okait, illetve azok megszüntetésének módjait. Ezenkívül beszélni fogunk a különböző fűtési rendszerek nyomásának teszteléséről és a teszt módszereiről.

Nyomástípusok a fűtési rendszerben

Két típusa van:

• statisztikai;
• dinamikus.

Mekkora a fűtési rendszer statikus nyomása? Ez jön létre a gravitáció hatására. A víz saját súlya alatt a felemelkedési magassággal arányos erővel nyomja a rendszer falait. 10 méterről ez a mutató 1 atmoszférával egyenlő. A statisztikai rendszerekben nem használnak áramlási ventilátorokat, és a hűtőfolyadék a gravitáció révén kering a csövekben és a radiátorokon. Ezek nyílt rendszerek. A nyitott fűtési rendszerben a maximális nyomás körülbelül 1,5 atmoszféra. A modern építésben az ilyen módszereket gyakorlatilag nem használják, még a vidéki házak autonóm körvonalainak telepítésekor sem. Ez annak a ténynek köszönhető, hogy egy ilyen keringési rendszerhez nagy átmérőjű csöveket kell használni. Nem esztétikus és drága.

A fűtési rendszer dinamikus nyomása állítható

A zárt fűtési rendszerben a dinamikus nyomás a hűtőfolyadék áramlási sebességének elektromos szivattyúval történő mesterséges növelésével jön létre. Például ha sokemeletes épületekről vagy nagy autópályákról beszélünk. Bár most még a magánházakban is szivattyúkat használnak a fűtés telepítésekor.

Fontos! Túlnyomásról beszélünk a légköri nyomás figyelembe vétele nélkül.

Mindegyik fűtési rendszernek megvan a maga megengedett szakítószilárdsága. Vagyis más terhelést is elbír. Ahhoz, hogy megtudja, mekkora üzemi nyomás van egy zárt fűtési rendszerben, hozzá kell adni egy dinamikus, szivattyúkkal szivattyúzott nyomást a vízoszlop által létrehozott statikushoz. A rendszer megfelelő működéséhez a nyomásmérő értékeinek stabilnak kell lenniük. A manométer egy mechanikus eszköz, amely azt az erőt méri, amellyel a víz a fűtési rendszerben mozog. Rugóból, nyílból és mérlegből áll. A mérőeszközök a kulcsfontosságú helyeken vannak felszerelve. Nekik köszönhetően megtudhatja, hogy mekkora az üzemi nyomás a fűtési rendszerben, valamint a diagnosztika során azonosíthatja a csővezeték hibáit.

Nyomás esik

Az esések kompenzálására további berendezéseket építenek be az áramkörbe:

1. tágulási tartály;
2. vészhelyzeti hűtőfolyadék-kiengedő szelep;
3. levegőkimenetek.

Levegőpróba - a fűtési rendszer próbanyomását 1,5 bar-ra növeljük, majd 1 bar-ra csökkentjük és öt percig hagyjuk. Ebben az esetben a veszteségek nem haladhatják meg a 0,1 bar-t.

Tesztelés vízzel - a nyomást legalább 2 bar-ra növeljük. Talán többet. Az üzemi nyomástól függ. A fűtési rendszer maximális üzemi nyomását meg kell szorozni 1,5-tel. Öt percig a veszteség nem haladhatja meg a 0,2 bart.

panel

Hideg hidrosztatikus tesztelés - 15 perc 10 bar nyomáson, legfeljebb 0,1 bar veszteség. Meleg tesztelés - az áramkör hőmérsékletének 60 fokra emelése hét órán keresztül.

Vízzel tesztelve, szivattyúzás 2,5 bar. Ezenkívül ellenőrizni kell a vízmelegítőket (3-4 bar) és a szivattyúegységeket.

Fűtési hálózat

A fűtési rendszerben a megengedett nyomás fokozatosan 1,25-tel, de legalább 16 bar-ral magasabb, mint az üzemi nyomás.

A vizsgálati eredmények alapján okirat készül, amely az abban deklarált teljesítményjellemzőket megerősítő dokumentum. Ide tartozik különösen az üzemi nyomás.

Bernoulli egyenlet. Statikus és dinamikus nyomás.

Ideális az úgynevezett összenyomhatatlan, és nincs belső súrlódása vagy viszkozitása; Álló vagy állandó áramlás olyan áramlás, amelyben a folyadékrészecskék sebessége az áramlás egyes pontjain nem változik az idő múlásával. Az egyenletes áramlást áramvonalak jellemzik - képzeletbeli vonalak, amelyek egybeesnek a részecskék pályáival. A folyadékáram egy része, amelyet minden oldalról áramvonalak határolnak, áramlási csövet vagy sugárt képez. Válasszunk ki egy olyan keskeny patakcsövet, hogy a V részecskesebességek bármelyik S szakaszában, a cső tengelyére merőlegesen, a teljes szakaszon azonosnak tekinthetők. Ekkor az egységnyi idő alatt a cső bármely szakaszán átáramló folyadék térfogata állandó marad, mivel a részecskék mozgása a folyadékban csak a cső tengelye mentén történik: . Ezt az arányt ún a sugár folytonosságának feltétele. Ez azt jelenti, hogy egy változó keresztmetszetű csövön keresztül egyenletes áramlású valódi folyadék esetén az egységnyi idő alatt bármely csőszakaszon átáramló Q folyadék mennyisége állandó marad (Q = const), és a különböző csőszakaszokban az átlagos áramlási sebességek fordítottan arányosak. arányos ezen szakaszok területeivel: stb.

Egy ideális folyadék áramlásában válasszunk ki egy áramcsövet, és ebben egy kellően kis térfogatú, tömegű folyadékot, amely a folyadék áramlása során elmozdul a helyéről. DE a B pozícióba.

A térfogat kicsisége miatt feltételezhetjük, hogy a benne lévő folyadék minden részecskéje egyenlő körülmények között van: DE nyomási sebességgel rendelkeznek, és a nulla szinttől h 1 magasságban vannak; terhes NÁL NÉL- ill . Az áramcső keresztmetszete S 1, illetve S 2.

A nyomás alatt lévő folyadék belső potenciálenergiával (nyomási energiával) rendelkezik, aminek köszönhetően munkát tud végezni. Ezt az energiát Wp nyomás és térfogat szorzatával mérve V folyadékok: . Ebben az esetben a folyadéktömeg mozgása a szakaszokban lévő nyomáserők különbségének hatására történik Siés S2. Az ebben végzett munka A r egyenlő a nyomás potenciális energiáinak különbségével a pontokban . Ezt a munkát a gravitáció hatásának leküzdésére fordítják valamint a tömeg mozgási energiájának változásáról

Folyadékok:

Ennélfogva, A p \u003d A h + A D

Az egyenlet tagjait átrendezve azt kapjuk

Előírások A és B tetszőlegesen vannak megválasztva, így vitatható, hogy a patakcső mentén bármely helyen a feltétel

ezt az egyenletet elosztva -vel, azt kapjuk

ahol - folyadék sűrűsége.

Az az ami Bernoulli egyenlet. Az egyenlet minden tagja, amint jól látható, rendelkezik nyomásdimenzióval, és ezeket nevezzük: statisztikai: hidrosztatikus: - dinamikusnak. Ekkor a Bernoulli-egyenlet a következőképpen fogalmazható meg:

egy ideális folyadék stacioner áramlásában a statikus, hidrosztatikus és dinamikus nyomások összegével megegyező össznyomás az áramlás bármely keresztmetszetében állandó marad.

Vízszintes áramlású cső esetén a hidrosztatikus nyomás állandó marad, és az egyenlet jobb oldalára vonatkoztatható, amely ezután felveszi a formáját

a statikus nyomás határozza meg a folyadék potenciális energiáját (nyomásenergia), dinamikus nyomás - kinetikus.

Ebből az egyenletből a Bernoulli-szabálynak nevezett levezetés következik:

A vízszintes csövön átáramló inviscid folyadék statikus nyomása ott növekszik, ahol a sebessége csökken, és fordítva.

Folyadék viszkozitása

Reológia az anyag alakváltozásának és folyékonyságának tudománya. A vér reológiája (hemoreológia) alatt a vér, mint viszkózus folyadék biofizikai jellemzőinek vizsgálatát értjük. Valódi folyadékban a molekulák között kölcsönös vonzási erők hatnak, okozva belső súrlódás. A belső súrlódás például ellenállási erőt okoz egy folyadék keverésekor, lelassítja a beledobott testek esését, és bizonyos körülmények között lamináris áramlást is.

Newton megállapította, hogy a két különböző sebességgel mozgó folyadékréteg közötti belső súrlódási erő F B a folyadék természetétől függ, és egyenesen arányos az érintkező rétegek S területével és a sebesség gradiensével. dv/dz közöttük F = Sdv/dz ahol az arányossági együttható, amelyet viszkozitási együtthatónak neveznek, vagy egyszerűen viszkozitás folyékony és természetétől függően.

Kényszerítés FBérintőlegesen hat az érintkező folyadékrétegek felületére, és oly módon van irányítva, hogy lassabban gyorsítja a réteg mozgását, lassítja a réteg gyorsabb mozgását.

A sebességgradiens ebben az esetben a folyadék rétegei közötti, azaz a folyadék áramlási irányára merőleges irányú sebességváltozás sebességét jellemzi. A végső értékeknél egyenlő: .

A viszkozitási együttható mértékegysége in , a CGS rendszerben - , ezt az egységet hívják egyensúly(P). A köztük lévő arány: .

A gyakorlatban a folyadék viszkozitását az jellemzi relatív viszkozitás, amely egy adott folyadék viszkozitási együtthatójának és az azonos hőmérsékletű víz viszkozitási együtthatójának arányát jelenti:

A legtöbb folyadéknál (víz, kis molekulatömegű szerves vegyületek, valódi oldatok, olvadt fémek és sóik) a viszkozitási együttható csak a folyadék természetétől és a hőmérséklettől függ (a hőmérséklet emelkedésével a viszkozitási együttható csökken). Az ilyen folyadékokat ún Newtoni.

Egyes folyadékok, túlnyomórészt nagy molekulatömegű (például polimer oldatok) vagy diszpergált rendszereket (szuszpenziók és emulziók) képviselő folyadékok esetében a viszkozitási együttható az áramlási rendszertől is függ - a nyomás és a sebesség gradiensétől. Növekedésükkel a folyadék viszkozitása csökken a folyadékáramlás belső szerkezetének megsértése miatt. Az ilyen folyadékokat szerkezetileg viszkózusnak ill nem newtoni. Viszkozitásukra jellemző az ún feltételes viszkozitási együttható, amely bizonyos folyadékáramlási viszonyokra (nyomás, sebesség) utal.

A vér képződött elemek szuszpenziója fehérjeoldatban - plazmában. A plazma gyakorlatilag egy newtoni folyadék. Mivel a képződött elemek 93%-a vörösvértest, ezért leegyszerűsítve a vér az eritrociták sóoldatban készült szuszpenziója. Ezért szigorúan véve a vért nem newtoni folyadékok közé kell sorolni. Ezenkívül a vérnek az ereken keresztül történő áramlása során a képződött elemek koncentrációja figyelhető meg az áramlás központi részében, ahol a viszkozitás ennek megfelelően nő. De mivel a vér viszkozitása nem olyan nagy, ezeket a jelenségeket figyelmen kívül hagyjuk, és a viszkozitási együtthatóját állandó értéknek tekintjük.

A vér relatív viszkozitása általában 4,2-6. Patológiás körülmények között 2-3-ra csökkenhet (vérszegénység esetén), vagy 15-20-ra emelkedhet (policitémia esetén), ami befolyásolja az eritrocita ülepedési rátát (ESR). A vér viszkozitásának változása az egyik oka az eritrocita ülepedési sebesség (ESR) változásának. A vér viszkozitása diagnosztikai értékű. Egyes fertőző betegségek növelik a viszkozitást, míg mások, például a tífusz és a tuberkulózis csökkentik.

A vérszérum relatív viszkozitása normál esetben 1,64-1,69, patológiában 1,5-2,0. Mint minden folyadéknál, a vér viszkozitása a hőmérséklet csökkenésével nő. Az eritrocita membrán merevségének növekedésével, például ateroszklerózissal, a vér viszkozitása is nő, ami a szív terhelésének növekedéséhez vezet. A vér viszkozitása nem azonos széles és keskeny erekben, és a véredény átmérőjének hatása a viszkozitásra akkor kezdődik, amikor a lumen 1 mm-nél kisebb. A 0,5 mm-nél vékonyabb erekben a viszkozitás az átmérő rövidülésével egyenes arányban csökken, mivel bennük a vörösvértestek kígyószerűen láncba sorakoznak a tengely mentén, és egy plazmaréteg veszi körül őket, amely elszigeteli a "kígyót" az érfalból.

SEMEY ÁLLAMI ORVOSEGYETEM

Módszertani útmutató a témában:

Biológiai folyadékok reológiai tulajdonságainak vizsgálata.

A vérkeringés vizsgálatának módszerei.

Reográfia.

Összeállította: előadó

Kovaleva L.V.

A téma fő kérdései:

1. Bernoulli egyenlet. Statikus és dinamikus nyomás.
2. A vér reológiai tulajdonságai. Viszkozitás.
3. Newton képlete.
4. Reynolds szám.
5. Newtoni és nem newtoni folyadék
6. lamináris áramlás.
7. turbulens áramlás.
8. A vér viszkozitásának meghatározása orvosi viszkoziméterrel.
9. Poiseuille törvénye.
10. A véráramlás sebességének meghatározása.
11. teljes testszöveti ellenállás. A reográfia fizikai alapjai. Rheoencephalográfia
12. A ballisztokardiográfia fizikai alapjai.

Bernoulli egyenlet. Statikus és dinamikus nyomás.

Ideális az úgynevezett összenyomhatatlan, és nincs belső súrlódása vagy viszkozitása; Álló vagy állandó áramlás olyan áramlás, amelyben a folyadékrészecskék sebessége az áramlás egyes pontjain nem változik az idő múlásával. Az egyenletes áramlást áramvonalak jellemzik - képzeletbeli vonalak, amelyek egybeesnek a részecskék pályáival. A folyadékáram egy része, amelyet minden oldalról áramvonalak határolnak, áramlási csövet vagy sugárt képez. Válasszunk ki egy olyan keskeny patakcsövet, hogy a V részecskesebességek bármelyik S szakaszában, a cső tengelyére merőlegesen, a teljes szakaszon azonosnak tekinthetők. Ekkor az egységnyi idő alatt a cső bármely szakaszán átáramló folyadék térfogata állandó marad, mivel a részecskék mozgása a folyadékban csak a cső tengelye mentén történik: . Ezt az arányt ún a sugár folytonosságának feltétele. Ez azt jelenti, hogy egy változó keresztmetszetű csövön keresztül egyenletes áramlású valódi folyadék esetén az egységnyi idő alatt bármely csőszakaszon átáramló Q folyadék mennyisége állandó marad (Q = const), és a különböző csőszakaszokban az átlagos áramlási sebességek fordítottan arányosak. arányos ezen szakaszok területeivel: stb.

Egy ideális folyadék áramlásában válasszunk ki egy áramcsövet, és ebben egy kellően kis térfogatú, tömegű folyadékot, amely a folyadék áramlása során elmozdul a helyéről. DE a B pozícióba.

A térfogat kicsisége miatt feltételezhetjük, hogy a benne lévő folyadék minden részecskéje egyenlő körülmények között van: DE nyomási sebességgel rendelkeznek, és a nulla szinttől h 1 magasságban vannak; terhes NÁL NÉL- ill . Az áramcső keresztmetszete S 1, illetve S 2.

A nyomás alatt lévő folyadék belső potenciálenergiával (nyomási energiával) rendelkezik, aminek köszönhetően munkát tud végezni. Ezt az energiát Wp nyomás és térfogat szorzatával mérve V folyadékok: . Ebben az esetben a folyadéktömeg mozgása a szakaszokban lévő nyomáserők különbségének hatására történik Siés S2. Az ebben végzett munka A r egyenlő a nyomás potenciális energiáinak különbségével a pontokban . Ezt a munkát a gravitáció hatásának leküzdésére fordítják valamint a tömeg mozgási energiájának változásáról

Folyadékok:

Ennélfogva, A p \u003d A h + A D

Az egyenlet tagjait átrendezve azt kapjuk

Előírások A és B tetszőlegesen vannak megválasztva, így vitatható, hogy a patakcső mentén bármely helyen a feltétel

ezt az egyenletet elosztva -vel, azt kapjuk

ahol - folyadék sűrűsége.

Az az ami Bernoulli egyenlet. Az egyenlet minden tagja, amint jól látható, rendelkezik nyomásdimenzióval, és ezeket nevezzük: statisztikai: hidrosztatikus: - dinamikusnak. Ekkor a Bernoulli-egyenlet a következőképpen fogalmazható meg:

egy ideális folyadék stacioner áramlásában a statikus, hidrosztatikus és dinamikus nyomások összegével megegyező össznyomás az áramlás bármely keresztmetszetében állandó marad.

Vízszintes áramlású cső esetén a hidrosztatikus nyomás állandó marad, és az egyenlet jobb oldalára vonatkoztatható, amely ezután felveszi a formáját

a statikus nyomás határozza meg a folyadék potenciális energiáját (nyomásenergia), dinamikus nyomás - kinetikus.

Ebből az egyenletből a Bernoulli-szabálynak nevezett levezetés következik:

A vízszintes csövön átáramló inviscid folyadék statikus nyomása ott növekszik, ahol a sebessége csökken, és fordítva.

A nyomás fajtái

Statikus nyomás

Statikus nyomás az álló folyadék nyomása. Statikus nyomás = a megfelelő mérési pont feletti szint + kezdeti nyomás a tágulási tartályban.

dinamikus nyomás

dinamikus nyomás a mozgó folyadék nyomása.

Szivattyú nyomónyomása

Üzemi nyomás

A rendszerben lévő nyomás, amikor a szivattyú működik.

Megengedett üzemi nyomás

Az üzemi nyomás megengedett maximális értéke a szivattyú és a rendszer biztonságos működésének feltételeiből.

Nyomás- fizikai mennyiség, amely jellemzi azon normál (felületre merőleges) erők intenzitását, amelyekkel az egyik test egy másik felületére hat (például épület alapja a földön, folyadék az edény falán, gáz egy motorhenger a dugattyún stb.). Ha az erők egyenletesen oszlanak el a felület mentén, akkor a nyomás R a felület bármely részén p = f/s, ahol S- ennek a résznek a területe, F a rá merőleges erők összege. Egyenetlen erőeloszlás esetén ez az egyenlőség határozza meg az átlagos nyomást egy adott területen, és abban a határban, amikor az érték hajlik. S nullához, a nyomás egy adott pontban. Az erők egyenletes eloszlása ​​esetén a nyomás a felület minden pontján azonos, egyenetlen eloszlás esetén pedig pontról pontra változik.

Folyamatos közeg esetében hasonlóan bevezetik a közeg egyes pontjain a nyomás fogalmát, amely fontos szerepet játszik a folyadékok és gázok mechanikájában. A nyomás a nyugalmi folyadék bármely pontján minden irányban azonos; ez mozgó folyadékra vagy gázra is igaz, ha azok ideálisnak tekinthetők (súrlódás nélkül). Egy viszkózus folyadékban a nyomás egy adott ponton a nyomás átlagos értéke három egymásra merőleges irányban.

A nyomás fontos szerepet játszik a fizikai, kémiai, mechanikai, biológiai és egyéb jelenségekben.

Nyomásveszteség

Nyomásveszteség- nyomáscsökkentés a szerkezeti elem be- és kimenete között. Ilyen elemek közé tartoznak a csővezetékek és szerelvények. Veszteségek a turbulencia és a súrlódás miatt következnek be. Minden csővezetéket és szelepet az anyagtól és a felületi érdesség mértékétől függően saját veszteségi tényezővel jellemeznek. A vonatkozó információkért forduljon a gyártókhoz.

Nyomásegységek

A nyomás intenzív fizikai mennyiség. Az SI-rendszerben a nyomást pascalban mérik; A következő egységeket is használják: