Valuri suprapunându-se unele peste altele. Adăugarea valului

Sunt necesare dovezi mai convingătoare că lumina se comportă ca un val atunci când călătorește. Orice mișcare de undă este caracterizată de fenomene de interferență și difracție. Pentru a fi siguri că lumina are o natură ondulatorie, este necesar să se găsească dovezi experimentale de interferență și difracție a luminii.

Interferența este un fenomen destul de complex. Pentru a înțelege mai bine esența sa, ne vom concentra mai întâi pe interferența undelor mecanice.

Adăugarea de valuri. Foarte des, mai multe valuri diferite se propagă simultan într-un mediu. De exemplu, atunci când mai multe persoane vorbesc într-o cameră, undele sonore se suprapun. Ce se întâmplă?

Cel mai simplu mod de a observa suprapunerea undelor mecanice este prin observarea undelor de la suprafața apei. Dacă aruncăm două pietre în apă, creând astfel două valuri inelare, atunci este ușor de observat că fiecare val trece prin cealaltă și ulterior se comportă ca și cum celălalt val nu ar exista deloc. În același mod, orice număr de unde sonore se pot propaga simultan prin aer fără a interfera cel puțin unele cu altele. Multe instrumente muzicale dintr-o orchestră sau voci dintr-un cor creează unde sonore care sunt detectate simultan de urechile noastre. În plus, urechea este capabilă să distingă un sunet de altul.

Acum să aruncăm o privire mai atentă la ceea ce se întâmplă în locurile în care undele se suprapun. Observând valuri la suprafața apei de la două pietre aruncate în apă, puteți observa că unele zone ale suprafeței nu sunt deranjate, dar în alte locuri perturbarea s-a intensificat. Dacă două valuri se întâlnesc într-un loc cu creste, atunci în acest loc perturbarea suprafeței apei se intensifică.

Dacă, dimpotrivă, creasta unui val se întâlnește cu jgheabul altuia, atunci suprafața apei nu va fi perturbată.

În general, în fiecare punct al mediului, oscilațiile cauzate de două unde pur și simplu se adună. Deplasarea rezultată a oricărei particule din mediu este o sumă algebrică (adică, ținând cont de semnele acestora) a deplasărilor care ar avea loc în timpul propagării uneia dintre unde în absența celeilalte.

Interferență. Adăugarea undelor în spațiu, în care se formează o distribuție constantă în timp a amplitudinilor oscilațiilor rezultate, se numește interferență.

Să aflăm în ce condiții are loc interferența undelor. Pentru a face acest lucru, să luăm în considerare mai detaliat adăugarea de valuri formate la suprafața apei.

Este posibilă excitarea simultană a două unde circulare într-o baie folosind două bile montate pe o tijă, care efectuează oscilații armonice (Fig. 118). În orice punct M de pe suprafața apei (Fig. 119), se vor aduna oscilațiile cauzate de două valuri (din sursele O 1 și O 2). Amplitudinile oscilațiilor cauzate în punctul M de ambele unde vor diferi, în general, deoarece undele parcurg căi diferite d 1 și d 2. Dar dacă distanța l dintre surse este mult mai mică decât aceste căi (l « d 1 și l « d 2), atunci ambele amplitudini
poate fi considerat aproape identic.

Rezultatul adunării undelor care ajung în punctul M depinde de diferența de fază dintre ele. După ce au parcurs diferite distanțe d 1 și d 2, undele au o diferență de cale Δd = d 2 -d 1. Dacă diferența de cale este egală cu lungimea de undă λ, atunci a doua undă este întârziată față de prima cu exact o perioadă (doar în perioada în care unda parcurge o cale egală cu lungimea de undă). În consecință, în acest caz, crestele (precum și jgheaburile) ambelor valuri coincid.

Stare maxima. Figura 120 prezintă dependența de timp a deplasărilor X1 și X2 cauzate de două unde la Δd= λ. Diferența de fază a oscilațiilor este zero (sau, ceea ce este același, 2n, deoarece perioada sinusului este 2n). Ca urmare a adunării acestor oscilații, apare o oscilație rezultată cu amplitudine dublă. Fluctuațiile în deplasarea rezultată sunt prezentate în culoare (linie punctată) în figură. Același lucru se va întâmpla dacă segmentul Δd conține nu una, ci orice număr întreg de lungimi de undă.

Amplitudinea oscilațiilor mediului într-un punct dat este maximă dacă diferența dintre traseele celor două unde care excită oscilațiile în acest punct este egală cu un număr întreg de lungimi de undă:

unde k=0,1,2,....

Stare minima. Să fie acum segmentul Δd să se potrivească cu jumătate din lungimea de undă. Este evident că al doilea val rămâne în urmă cu jumătatea perioadei. Diferența de fază se dovedește a fi egală cu n, adică oscilațiile vor avea loc în antifază. Ca urmare a adunării acestor oscilații, amplitudinea oscilației rezultate este zero, adică nu există oscilații în punctul luat în considerare (Fig. 121). Același lucru se va întâmpla dacă pe segment se potrivește orice număr impar de semi-unde.

Amplitudinea oscilațiilor mediului într-un punct dat este minimă dacă diferența dintre traseele celor două unde care excită oscilațiile în acest punct este egală cu un număr impar de semi-unde:

Dacă diferența de cale d 2 - d 1 ia o valoare intermediară
între λ și λ/2, atunci amplitudinea oscilației rezultate capătă o valoare intermediară între amplitudinea dublă și zero. Dar cel mai important lucru este că amplitudinea oscilațiilor în orice punct se modifică în timp. La suprafața apei, apare o anumită distribuție, invariabilă în timp, a amplitudinilor vibrațiilor, care se numește model de interferență. Figura 122 prezintă un desen dintr-o fotografie a modelului de interferență a două unde circulare din două surse (cercuri negre). Zonele albe din partea de mijloc a fotografiei corespund maximelor de balansare, iar zonele întunecate corespund minimelor de balansare.

Valuri coerente. Pentru a forma un model de interferență stabil, este necesar ca sursele de undă să aibă aceeași frecvență și diferența de fază a oscilațiilor lor să fie constantă.

Sursele care îndeplinesc aceste condiții se numesc coerente. Undele pe care le creează sunt numite și coerente. Numai când undele coerente sunt adăugate împreună se formează un model de interferență stabil.

Dacă diferența de fază dintre oscilațiile surselor nu rămâne constantă, atunci în orice punct al mediului se va modifica diferența de fază dintre oscilațiile excitate de două unde. Prin urmare, amplitudinea oscilațiilor rezultate se modifică în timp. Ca urmare, maximele și minimele se mișcă în spațiu și modelul de interferență este neclar.

Distribuția energiei în timpul interferențelor. Valurile transportă energie. Ce se întâmplă cu această energie când undele se anulează reciproc? Poate se transformă în alte forme și căldură este eliberată în minimele modelului de interferență? Nimic de genul asta. Prezența unui minim într-un punct dat în modelul de interferență înseamnă că energia nu curge deloc aici. Din cauza interferențelor, energia este redistribuită în spațiu. Nu este distribuit uniform pe toate particulele mediului, ci este concentrat în maxime datorită faptului că nu intră deloc în minime.

INTERFERENȚA UNDELOR DE LUMINĂ

Dacă lumina este un flux de valuri, atunci trebuie observat fenomenul de interferență a luminii. Cu toate acestea, este imposibil să se obțină un model de interferență (alternarea maximelor și minimelor de iluminare) folosind două surse de lumină independente, de exemplu două becuri. Aprinderea altui bec nu face decât să mărească iluminarea suprafeței, dar nu creează o alternanță de minime și maxime de iluminare.

Să aflăm care este motivul pentru aceasta și în ce condiții poate fi observată interferența luminii.

Condiție pentru coerența undelor luminoase. Motivul este că undele de lumină emise de diferite surse nu sunt în concordanță între ele. Pentru a obține un model de interferență stabil, sunt necesare unde consistente. Ele trebuie să aibă aceleași lungimi de undă și o diferență de fază constantă în orice punct din spațiu. Amintiți-vă că astfel de unde consistente cu lungimi de undă identice și o diferență de fază constantă sunt numite coerente.

Egalitatea aproape exactă a lungimilor de undă din două surse nu este dificil de realizat. Pentru a face acest lucru, este suficient să folosiți filtre de lumină bune care transmit lumina într-un interval de lungimi de undă foarte îngust. Dar este imposibil de realizat constanța diferenței de fază din două surse independente. Atomii surselor emit lumină independent unul de celălalt în „răburi” separate (trenuri) de unde sinusoidale, lungi de aproximativ un metru. Și astfel de trenuri de valuri din ambele surse se suprapun. Ca urmare, amplitudinea oscilațiilor în orice punct al spațiului se modifică haotic cu timpul, în funcție de modul în care, la un moment dat în timp, trenurile de undă din diferite surse sunt deplasate unul față de celălalt în fază. Undele de la diferite surse de lumină sunt incoerente deoarece diferența de fază dintre unde nu rămâne constantă. Nu se observă un model stabil cu o distribuție specifică a maximelor și minimelor de iluminare în spațiu.

Interferență în pelicule subțiri. Cu toate acestea, interferența luminii poate fi observată. Lucrul curios este că a fost observat foarte mult timp, dar pur și simplu nu și-au dat seama.

Și tu ai văzut de multe ori un tipar de interferență când, în copilărie, te distrai suflând bule de săpun sau priveai culorile curcubeului ale unei pelicule subțiri de kerosen sau ulei pe suprafața apei. „Un balon de săpun care plutește în aer... se luminează cu toate nuanțele de culori inerente obiectelor din jur. Un balon de săpun este poate cel mai rafinat miracol al naturii” (Mark Twain). Interferența luminii este cea care face un balon de săpun atât de admirabil.

Omul de știință englez Thomas Young a fost primul care a venit cu ideea genială a posibilității de a explica culorile peliculelor subțiri prin adăugarea undelor 1 și 2 (Fig. 123), dintre care unul (1) este reflectat din suprafața exterioară a filmului și a doua (2) din interior. În acest caz, apare interferența undelor luminoase - adăugarea a două unde, în urma căreia se observă un model stabil în timp de amplificare sau slăbire a vibrațiilor luminoase rezultate în diferite puncte din spațiu. Rezultatul interferenței (amplificarea sau slăbirea vibrațiilor rezultate) depinde de unghiul de incidență a luminii pe film, de grosimea și lungimea de undă a acestuia. Amplificarea luminii va avea loc dacă unda refractată 2 rămâne în urmă cu unda reflectată 1 cu un număr întreg de lungimi de undă. Dacă al doilea val rămâne în urmă cu o jumătate de lungime de undă sau cu un număr impar de semi-unde, atunci lumina se va slăbi.

Coerența undelor reflectate de pe suprafețele exterioare și interioare ale filmului este asigurată de faptul că sunt părți ale aceluiași fascicul de lumină. Trenul de undă de la fiecare atom care emite este împărțit în două de film, iar apoi aceste părți sunt reunite și interferează.

Jung a realizat, de asemenea, că diferențele de culoare se datorau diferențelor de lungime de undă (sau frecvență a undelor luminoase). Fascicule de lumină de diferite culori corespund undelor de diferite lungimi. Pentru amplificarea reciprocă a undelor care diferă între ele în lungime (unghiurile de incidență se presupune că sunt aceleași), sunt necesare grosimi diferite ale peliculei. Prin urmare, dacă filmul are grosimea inegală, atunci când este iluminat cu lumină albă, ar trebui să apară culori diferite.

Un model de interferență simplu apare într-un strat subțire de aer între o placă de sticlă și o lentilă plan-convexă plasată pe ea, a cărei suprafață sferică are o rază mare de curbură. Acest model de interferență ia forma unor inele concentrice, numite inele lui Newton.

Luați o lentilă plan-convexă cu o ușoară curbură a unei suprafețe sferice și puneți-o pe o placă de sticlă. Examinând cu atenție suprafața plană a lentilei (de preferință printr-o lupă), veți găsi o pată întunecată în punctul de contact dintre lentilă și placă și o colecție de mici inele curcubeu în jurul acesteia. Distanțele dintre inelele adiacente scad rapid pe măsură ce raza lor crește (Fig. 111). Acestea sunt inelele lui Newton. Newton le-a observat și studiat nu numai în lumină albă, ci și atunci când lentila a fost iluminată cu un fascicul monocromatic (monocromatic). S-a dovedit că razele inelelor cu același număr de serie cresc la trecerea de la capătul violet al spectrului la roșu; inelele roșii au raza maximă. Toate acestea le puteți verifica prin observații independente.

Newton nu a putut să explice în mod satisfăcător de ce apar inelele. Jung a reușit. Să urmăm cursul raționamentului său. Ele se bazează pe presupunerea că lumina sunt unde. Să luăm în considerare cazul când o undă de o anumită lungime cade aproape perpendicular pe o lentilă plan-convexă (Fig. 124). Valul 1 apare ca rezultat al reflexiei de pe suprafața convexă a lentilei la interfața sticlă-aer, iar valul 2 ca rezultat al reflexiei de pe placă la interfața aer-sticlă. Aceste unde sunt coerente: au aceeași lungime și o diferență de fază constantă, care apare din cauza faptului că valul 2 parcurge o cale mai lungă decât valul 1. Dacă a doua undă rămâne în urmă cu prima undă cu un număr întreg de lungimi de undă, atunci, adunând, valurile se întăresc reciproc. Oscilațiile pe care le provoacă apar într-o singură fază.

Dimpotrivă, dacă a doua undă rămâne în urma primului cu un număr impar de semi-unde, atunci oscilațiile cauzate de acestea se vor produce în faze opuse și undele se anulează reciproc.

Dacă se cunoaște raza de curbură R a suprafeței lentilei, atunci este posibil să se calculeze la ce distanțe de la punctul de contact al lentilei cu placa de sticlă diferențele de cale sunt astfel încât undele de o anumită lungime λ se anulează reciproc. . Aceste distanțe sunt razele inelelor întunecate ale lui Newton. La urma urmei, liniile de grosime constantă ale spațiului de aer sunt cercuri. Măsurând razele inelelor, se pot calcula lungimile de undă.

Lungimea de undă a luminii. Pentru lumina roșie, măsurătorile dau λ cr = 8 10 -7 m, iar pentru lumina violetă - λ f = 4 10 -7 m. Lungimile de undă corespunzătoare altor culori ale spectrului iau valori intermediare. Pentru orice culoare, lungimea de undă a luminii este foarte scurtă. Imaginați-vă un val mediu de mare lungime de câțiva metri, care a crescut atât de mare încât a ocupat întreg Oceanul Atlantic, de la țărmurile Americii până în Europa. Lungimea de undă a luminii la aceeași mărire ar fi doar puțin mai mare decât lățimea acestei pagini.

Fenomenul de interferență nu doar demonstrează că lumina are proprietăți de undă, dar ne permite și măsurarea lungimii de undă. Așa cum înălțimea unui sunet este determinată de frecvența sa, culoarea luminii este determinată de frecvența sau lungimea de undă a vibrației.

În afara noastră, nu există culori în natură, există doar valuri de lungimi diferite. Ochiul este un dispozitiv fizic complex capabil să detecteze diferențe de culoare, care corespund unei diferențe foarte mici (aproximativ 10 -6 cm) în lungimea undelor luminoase. Interesant este că majoritatea animalelor nu pot distinge culorile. Ei văd întotdeauna o imagine alb-negru. Persoanele daltoniste - persoanele care suferă de daltonism - nici nu disting culorile.

Când lumina trece de la un mediu la altul, lungimea de undă se modifică. Poate fi detectat astfel. Umpleți golul de aer dintre lentilă și placă cu apă sau alt lichid transparent cu indice de refracție. Razele inelelor de interferență vor scădea.

De ce se întâmplă asta? Știm că atunci când lumina trece dintr-un vid într-un mediu, viteza luminii scade cu un factor de n. Deoarece v = λv, atunci fie frecvența, fie lungimea de undă trebuie să scadă de n ori. Dar razele inelelor depind de lungimea de undă. Prin urmare, atunci când lumina intră într-un mediu, lungimea de undă este cea care se schimbă de n ori, nu frecvența.

Interferența undelor electromagnetice.În experimentele cu un generator de microunde, se poate observa interferența undelor electromagnetice (radio).

Generatorul și receptorul sunt amplasate unul față de celălalt (Fig. 125). Apoi o placă de metal este adusă de jos în poziție orizontală. Ridicând treptat placa, se detectează o slăbire și o întărire alternativă a sunetului.

Fenomenul este explicat astfel. O parte din val de la cornul generatorului intră direct în cornul de recepție. Cealaltă parte a acesteia este reflectată de placa metalică. Schimbând locația plăcii, schimbăm diferența dintre căile undelor directe și reflectate. Ca rezultat, undele fie se întăresc, fie se slăbesc reciproc, în funcție de faptul că diferența de cale este egală cu un număr întreg de lungimi de undă sau cu un număr impar de semi-unde.

Observarea interferenței luminii demonstrează că lumina prezintă proprietăți de undă atunci când se propagă. Experimentele de interferență fac posibilă măsurarea lungimii de undă a luminii: este foarte mică, de la 4 10 -7 la 8 10 -7 m.

Interferența a două unde. Biprismul Fresnel - 1

Ecuația undei staționare.

Ca urmare a suprapunerii a două unde plane contrapropagate cu aceeași amplitudine, procesul oscilator rezultat se numește val în picioare . Aproape undele staționare apar atunci când sunt reflectate de obstacole. Să scriem ecuațiile a două unde plane care se propagă în direcții opuse (fază inițială):

Să adunăm ecuațiile și să transformăm folosind formula sumei cosinusurilor: . Deoarece , atunci putem scrie: . Având în vedere asta, obținem ecuaţia undei staţionare : . Expresia pentru faza nu include coordonata, deci putem scrie: , unde amplitudinea totala .

Interferența undelor- o astfel de suprapunere a undelor în care amplificarea lor reciprocă, stabilă în timp, are loc în unele puncte din spațiu și slăbindu-se în altele, în funcție de relația dintre fazele acestor unde. Conditiile necesare pentru a observa interferența:

1) undele trebuie să aibă aceleași (sau apropiate) frecvențe pentru ca imaginea rezultată din suprapunerea undelor să nu se modifice în timp (sau să nu se schimbe foarte repede pentru a putea fi înregistrată în timp);

2) undele trebuie să fie unidirecționale (sau să aibă o direcție similară); două unde perpendiculare nu vor interfera niciodată. Cu alte cuvinte, undele adăugate trebuie să aibă vectori de undă identici. Se numesc undele pentru care sunt îndeplinite aceste două condiții coerent. Prima condiție este uneori numită coerență temporală, al doilea - coerență spațială. Să luăm ca exemplu rezultatul adunării a două sinusoide unidirecționale identice. Vom varia doar schimbarea lor relativă. Dacă sinusoidele sunt amplasate astfel încât maximele (și minimele) lor să coincidă în spațiu, ele se vor amplifica reciproc. Dacă sinusoidele sunt deplasate unul față de celălalt cu o jumătate de perioadă, maximele uneia vor cădea pe minimele celeilalte; sinusoidele se vor distruge reciproc, adică se va produce slăbirea lor reciprocă. Adăugați două valuri:

Aici x 1Și x 2- distanta de la sursele de unde pana la punctul din spatiu in care observam rezultatul suprapunerii. Amplitudinea pătrată a undei rezultate este dată de:

Maximul acestei expresii este 4A 2, minim - 0; totul depinde de diferența în fazele inițiale și de așa-numita diferență în calea undei D:

Când într-un anumit punct din spațiu, se va observa un maxim de interferență, iar când - un minim de interferență Dacă deplasăm punctul de observație de linia dreaptă care leagă sursele, ne vom găsi într-o regiune a spațiului în care modelul de interferență se schimba de la un punct la altul. În acest caz, vom observa interferența undelor cu frecvențe egale și vectori de undă apropiati.

Undele electromagnetice. Radiația electromagnetică este o perturbare (schimbarea stării) a unui câmp electromagnetic care se propagă în spațiu (adică câmpurile electrice și magnetice care interacționează între ele). Dintre câmpurile electromagnetice în general, generate de sarcinile electrice și de mișcarea acestora, se obișnuiește să se clasifice drept radiație acea parte a câmpurilor electromagnetice alternative care este capabilă să se propagă cel mai departe de sursele sale - sarcinile în mișcare, atenuându-se cel mai lent cu distanța. Radiația electromagnetică este împărțită în unde radio, radiații infraroșii, lumină vizibilă, radiații ultraviolete, raze X și radiații gamma. Radiația electromagnetică se poate propaga în aproape toate mediile. În vid (un spațiu liber de materie și corpuri care absorb sau emit unde electromagnetice), radiația electromagnetică se propagă fără atenuare pe distanțe arbitrar de mari, dar în unele cazuri se propagă destul de bine într-un spațiu plin de materie (în timp ce își schimbă ușor comportamentul) Principalele caracteristici ale radiației electromagnetice sunt considerate a fi frecvența, lungimea de undă și polarizarea. Lungimea de undă este direct legată de frecvență prin viteza (de grup) a radiației. Viteza grupului de propagare a radiației electromagnetice în vid este egală cu viteza luminii; în alte medii, această viteză este mai mică. Viteza de fază a radiației electromagnetice în vid este, de asemenea, egală cu viteza luminii; în diferite medii poate fi fie mai mică, fie mai mare decât viteza luminii.

Care este natura luminii. Interferența luminii. Coerența și monocromaticitatea undelor luminoase. Aplicarea interferenței luminii. Difracția luminii. Principiul Huygens-Fresnel. Metoda zonei Fresnel. Difracția Fresnel printr-o gaură circulară. Dispersia luminii. Teoria electronică a dispersiei luminii. Polarizarea luminii. Lumina naturala si polarizata. Gradul de polarizare. Polarizarea luminii în timpul reflexiei și refracției la limita a doi dielectrici. Polaroiduri

Care este natura luminii. Primele teorii despre natura luminii - corpusculară și ondulatorie - au apărut la mijlocul secolului al XVII-lea. Conform teoriei corpusculare (sau teoriei fluxului), lumina este un flux de particule (corpuscule) care sunt emise de o sursă de lumină. Aceste particule se mișcă în spațiu și interacționează cu materia conform legilor mecanicii. Această teorie a explicat bine legile propagării rectilinie a luminii, reflexia și refracția acesteia. Fondatorul acestei teorii este Newton. Conform teoriei undelor, lumina sunt unde longitudinale elastice într-un mediu special care umple tot spațiul - eterul luminifer. Propagarea acestor unde este descrisă de principiul lui Huygens. Fiecare punct al eterului, până la care a ajuns procesul ondulatoriu, este o sursă de unde sferice secundare elementare, a căror anvelopă formează un nou front de vibrații ale eterului. Ipoteza despre natura ondulatorie a luminii a fost prezentată de Hooke și a fost dezvoltată în lucrările lui Huygens, Fresnel și Young. Conceptul de eter elastic a condus la contradicții insolubile. De exemplu, a arătat fenomenul de polarizare a luminii. că undele luminoase sunt transversale. Undele transversale elastice se pot propaga numai în solide unde are loc deformarea prin forfecare. Prin urmare, eterul trebuie să fie un mediu solid, dar în același timp să nu interfereze cu mișcarea obiectelor spațiale. Proprietățile exotice ale eterului elastic au fost un dezavantaj semnificativ al teoriei originale a undelor. Contradicțiile teoriei undelor au fost rezolvate în 1865 de Maxwell, care a ajuns la concluzia că lumina este o undă electromagnetică. Unul dintre argumentele în favoarea acestei afirmații este coincidența vitezei undelor electromagnetice, calculată teoretic de Maxwell, cu viteza luminii determinată experimental (în experimentele lui Roemer și Foucault). Conform conceptelor moderne, lumina are o natură duală a undelor corpusculare. În unele fenomene, lumina prezintă proprietățile undelor, iar în altele, proprietățile particulelor. Proprietățile unde și cuantice se completează reciproc.

Interferența undelor.
este fenomenul de suprapunere a undelor coerente
- caracteristice undelor de orice natură (mecanice, electromagnetice etc.

Valuri coerente- Sunt unde emise de surse care au aceeași frecvență și o diferență de fază constantă. Când undele coerente sunt suprapuse în orice punct din spațiu, amplitudinea oscilațiilor (deplasării) acestui punct va depinde de diferența de distanțe de la surse la punctul în cauză. Această diferență de distanță se numește diferență de cursă.
La suprapunerea undelor coerente, sunt posibile două cazuri limitative:
1) Condiție maximă: diferența în calea undei este egală cu un număr întreg de lungimi de undă (în caz contrar, un număr par de semilungimi de undă).
Unde . În acest caz, undele în punctul luat în considerare sosesc cu aceleași faze și se întăresc reciproc - amplitudinea oscilațiilor acestui punct este maximă și egală cu dublul amplitudinii.

2) Condiție minimă: diferența în calea undei este egală cu un număr impar de lungimi de semiundă. Unde . Undele ajung în punctul în cauză în antifază și se anulează reciproc. Amplitudinea oscilațiilor unui punct dat este zero. Ca rezultat al suprapunerii undelor coerente (interferența undelor), se formează un model de interferență. Cu interferența undelor, amplitudinea oscilațiilor fiecărui punct nu se modifică în timp și rămâne constantă. Când undele incoerente sunt suprapuse, nu există un model de interferență, deoarece amplitudinea oscilațiilor fiecărui punct se modifică în timp.

Coerența și monocromaticitatea undelor luminoase. Interferența luminii poate fi explicată luând în considerare interferența undelor. O condiție necesară pentru interferența undelor este lor coerenţă, adică apariția coordonată în timp și spațiu a mai multor procese oscilatorii sau ondulatorii. Această condiție este îndeplinită unde monocromatice- unde nelimitate în spațiu de o frecvență specifică și strict constantă. Deoarece nicio sursă reală nu produce lumină strict monocromatică, undele emise de orice sursă de lumină independentă sunt întotdeauna incoerente. În două surse de lumină independente, atomii emit independent unul de celălalt. În fiecare dintre acești atomi procesul de radiație este finit și durează un timp foarte scurt ( t" 10–8 s). În acest timp, atomul excitat revine la starea sa normală și emisia sa de lumină se oprește. După ce a devenit din nou excitat, atomul începe din nou să emită unde luminoase, dar cu o nouă fază inițială. Deoarece diferența de fază dintre radiația a doi astfel de atomi independenți se modifică cu fiecare nou act de emisie, undele emise spontan de atomii oricărei surse de lumină sunt incoerente. Astfel, undele emise de atomi au amplitudine și fază aproximativ constantă a oscilațiilor numai pe un interval de timp de 10–8 s, în timp ce pe o perioadă mai lungă de timp se schimbă atât amplitudinea, cât și faza.

Aplicarea interferenței luminii. Fenomenul de interferență se datorează naturii ondulatorii a luminii; modelele sale cantitative depind de lungimea de undă l 0 . Prin urmare, acest fenomen este folosit pentru a confirma natura ondulatorie a luminii și pentru a măsura lungimile de undă. Fenomenul de interferență este folosit și pentru îmbunătățirea calității instrumentelor optice ( curățare optică) și obținerea de acoperiri foarte reflectorizante. Trecerea luminii prin fiecare suprafață de refracție a lentilei, de exemplu prin interfața sticlă-aer, este însoțită de reflexia a »4% din fluxul incident (cu un indice de refracție al sticlei »1,5). Deoarece lentilele moderne conțin un număr mare de lentile, numărul de reflexii din ele este mare și, prin urmare, pierderea fluxului de lumină este mare. Astfel, intensitatea luminii transmise este slăbită, iar raportul de deschidere al dispozitivului optic scade. În plus, reflexiile de pe suprafețele lentilelor duc la strălucire, care adesea (de exemplu, în echipamentele militare) dezvăluie poziția dispozitivului. Pentru a elimina aceste neajunsuri, așa-numitele iluminarea opticii. Pentru a face acest lucru, pe suprafețele libere ale lentilelor se aplică filme subțiri cu un indice de refracție mai mic decât cel al materialului lentilei. Când lumina este reflectată de interfețele aer-film și film-sticlă, apare interferența razelor coerente. Grosimea filmului dși indici de refracție ai sticlei n s și filme n pot fi alese astfel încât undele reflectate de ambele suprafețe ale peliculei să se anuleze reciproc. Pentru a face acest lucru, amplitudinile lor trebuie să fie egale, iar diferența de cale optică trebuie să fie egală cu . Calculul arată că amplitudinile razelor reflectate sunt egale dacă n Cu, nși indicele de refracție al aerului n 0 îndeplinesc condiţiile n din > n>n 0, atunci pierderea semi-undă are loc pe ambele suprafețe; prin urmare, condiția minimă (presupunem că lumina cade normal, adică i= 0), , Unde nd-grosimea filmului optic. De obicei luate m=0, atunci

Difracția luminii. Principiul Huygens-Fresnel.Difracția luminii- abaterea undelor luminoase de la propagarea rectilinie, îndoirea în jurul obstacolelor întâlnite. Calitativ, fenomenul de difracție este explicat pe baza principiului Huygens-Fresnel. Suprafața undelor în orice moment în timp nu este doar un anvelopă de unde secundare, ci rezultatul interferenței. Exemplu. O undă de lumină plană incidentă pe un ecran opac cu o gaură. În spatele ecranului, partea frontală a undei rezultate (învelișul tuturor undelor secundare) este îndoită, drept urmare lumina se abate de la direcția inițială și intră în regiunea umbrei geometrice. Legile opticii geometrice sunt îndeplinite destul de precis doar dacă dimensiunea obstacolelor din calea de propagare a luminii este mult mai mare decât lungimea de undă a luminii: Difracția are loc atunci când dimensiunea obstacolelor este proporțională cu lungimea de undă: L ~ L. Difracția modelul obținut pe un ecran situat în spatele diferitelor obstacole, este rezultatul interferenței: alternarea dungilor deschise și întunecate (pentru lumina monocromatică) și dungi multicolore (pentru lumina albă). Rețeaua de difracție - un dispozitiv optic format dintr-un număr mare de fante foarte înguste separate prin spații opace. Numărul de linii ale rețelelor de difracție bune ajunge la câteva mii la 1 mm. Dacă lățimea golului transparent (sau a dungilor reflectorizante) este a, iar lățimea golurilor opace (sau a dungilor care difuzează lumina) este b, atunci cantitatea d = a + b se numește perioadă de zăbrele.

Interferența undelor(din lat. inter- reciproc, între ele și ferio- lovesc, lovesc) - întărirea sau slăbirea reciprocă a două (sau mai multe) unde atunci când sunt suprapuse una peste alta în timp ce se propagă simultan în spațiu.

De obicei sub efect de interferențăînțelegeți faptul că intensitatea rezultată în unele puncte din spațiu este mai mare, iar în altele mai mică decât intensitatea totală a undelor.

Interferența undelor- una dintre principalele proprietăți ale undelor de orice natură: elastice, electromagnetice, inclusiv lumina etc.

Interferența undelor mecanice.

Adăugarea undelor mecanice - suprapunerea lor reciprocă - se observă cel mai ușor la suprafața apei. Dacă excitați două valuri aruncând două pietre în apă, atunci fiecare dintre aceste valuri se comportă ca și cum cealaltă val nu ar exista. Undele sonore din diferite surse independente se comportă similar. În fiecare punct al mediului, oscilațiile cauzate de unde pur și simplu se adună. Deplasarea rezultată a oricărei particule din mediu este suma algebrică a deplasărilor care ar avea loc în timpul propagării uneia dintre unde în absența celeilalte.

Dacă în două puncte simultan O 1Și O 2 excită două valuri armonice coerente în apă, apoi se vor observa creste și depresiuni la suprafața apei care nu se modifică în timp, adică vor exista interferență.

Condiția pentru apariția unui maxim intensitate la un moment dat M, situat la distante d 1 Și d 2 din surse de unde O 1Și O 2, distanța dintre ele l ≪ d 1 Și l ≪d 2(Figura de mai jos) va fi:

Δd = kλ,

Unde k = 0, 1 , 2 , A λ — lungime de undă.

Amplitudinea oscilațiilor mediului într-un punct dat este maximă dacă diferența dintre traseele celor două unde care excită oscilațiile în acest punct este egală cu un număr întreg de lungimi de undă și cu condiția ca fazele oscilațiilor celor două surse. coincide.

Sub diferența de cursă Δd aici înțelegem diferența geometrică a căilor pe care valurile le parcurg de la două surse până la punctul în cauză: Δd =d 2 - d 1 . Cu diferență de cursă Δd = kλ diferența de fază dintre cele două valuri este un număr par π , iar amplitudinile oscilațiilor se vor aduna.

Stare minima este:

Δd = (2k + 1)λ/2.

Amplitudinea oscilațiilor mediului într-un punct dat este minimă dacă diferența dintre traseele celor două unde care excită oscilații în acest punct este egală cu un număr impar de semi-unde și cu condiția ca fazele oscilațiilor două surse coincid.

Diferența de fază a undei în acest caz este egală cu un număr impar π , adică oscilațiile apar în antifază, prin urmare, sunt amortizate; amplitudinea oscilației rezultate este zero.

Distribuția energiei în timpul interferențelor.

Din cauza interferențelor, energia este redistribuită în spațiu. Este concentrat în maxime datorită faptului că nu se varsă deloc în minime.

Interferență este o redistribuire a fluxului de energie electromagnetică în spațiu, rezultată din suprapunerea undelor care sosesc într-o anumită regiune a spațiului din diferite surse. Dacă un ecran este plasat în zona de interferență a undelor luminoase, atunci va exista

se observă zone luminoase și întunecate, cum ar fi dungi.

Ei pot interveni doar unde coerente. Sursele (undele) se numesc coerente dacă au aceeași frecvențăși o diferență de fază constantă în timp a undelor pe care le emit.

Numai sursele punctuale monocromatice pot fi coerente. Laserele au proprietăți similare lor. Sursele convenționale de radiație sunt incoerente, deoarece sunt nemonocromatice și nu sunt punctiforme.

Natura nemonocromatică a radiațiilor din surse convenționale se datorează faptului că radiația lor este creată de atomi care emit trenuri de undă de lungime L=c =3m pe o perioadă de timp de ordinul =10 -8 s. Emisiile de la diferiți atomi nu sunt corelate între ele.

Cu toate acestea, interferența undelor poate fi observată și folosind surse convenționale dacă, folosind o anumită tehnică, sunt create două sau mai multe surse similare cu sursa primară. Există două metode pentru a produce fascicule sau unde de lumină coerente: metoda diviziunii frontului de undăȘi metoda diviziunii amplitudinii undei.În metoda divizării frontului de undă, un fascicul sau undă este divizat prin trecerea prin fante sau găuri distanțate apropiate (rețeaua de difracție) sau prin obstacole reflectorizante și de refracție (biprismă oglindă și Fresnel, rețea de difracție reflectivă).

ÎN În metoda de împărțire, amplitudinea undei a radiației este împărțită pe una sau mai multe suprafețe parțial reflectorizante, parțial transmisoare. Un exemplu este interferența razelor reflectate dintr-o peliculă subțire.

Punctele A, B și C din fig. sunt punctele de diviziune ale amplitudinii undei

Descrierea cantitativă a interferenței undelor.

Fie ca două unde să ajungă în punctul O din sursele S 1 și S 2 de-a lungul unor căi optice diferite L 1 = n 1 l 1 și L 2 = n 2 l 2 .

Intensitatea câmpului rezultată la punctul de observare este egală cu

E=E 1 +E 2 . (1)

Detectorul de radiații (ochiul) înregistrează nu amplitudinea, ci intensitatea undei, așa că să facem relația pătrată (1) și să trecem la intensitățile undei

E 2 =E 1 2 +E 2 2 +E 1 E 2 (2)

Să facem o medie a acestei expresii în timp

=++<E 1 E 2 > (2)

Ultimul termen în (3) 2 numit termen de interferență. Se poate scrie sub formă

2<E 1 E 2 >=2 (4)

unde  este unghiul dintre vectorii E 1 și E 2. Dacă /2, atunci cos=0 și termenul de interferență va fi egal cu zero. Aceasta înseamnă că undele polarizate în două planuri reciproc perpendiculare nu pot interfera. Dacă sursele secundare din care se observă interferența sunt recepționate de la o sursă primară, atunci vectorii E 1 și E 2 sunt paraleli și cos = 1. În acest caz, (3) se poate scrie sub forma

=++ (5)

unde funcţiile cu medie în timp au forma

E 1 =E 10 cos(t+), E 2 =E 20 cos(t+), (6)

=-k 1 l 1 + 1 , =-k 2 l 2 + 2 .

Să calculăm mai întâi valoarea medie în timp a termenului de interferență

(7)

de unde la =: =½E 2 10 , =½E 2 20 (8)

Notând I 1 =E 2 10, I 2 =E 2 20 și
, formula (5) poate fi scrisă în termeni de intensitate a undei. Dacă sursele sunt incoerente, atunci

I=I 1 +I 2 , (9)

iar dacă sunt coerente, atunci

I=I 1 +I 2 +2
cos (10)

k 2 l 2 -k 1 l 1 +  -  (11)

este diferența de fază a undelor adăugate. Pentru surse. primit de la o sursă primară  1 = 2, prin urmare

=k 2 l 2 -k 1 l 1 =k 0 (n 2 l 2 -n 1 l 1)=(2/ ) (12)

unde K 0 =2 este numărul de undă în vid,  este diferența optică în calea razelor 1 și 2 de la S 1 și S 2 la punctul de observare a interferenței 0. Se obține

(13)

Din formula (10) rezultă că la punctul 0 va exista o interferență maximă dacă cos  = 1, de unde

m, sau=m  (m=0,1,2,…) (14)

Condiția minimă de interferență va fi la cos  = -1, de unde

=2(m+½), sau=(m+½)  (m=0,1,2,…) (14)

Astfel, undele din punctul de suprapunere se vor întări reciproc, dacă diferența lor de cale optică este egală cu un număr par de semi-unde, se vor slăbi reciproc.

dacă este egal cu un număr impar de semi-unde.

Gradul de coerență al radiației sursei. Interferența undelor parțial coerente.

Fasciculele de lumină reale care ajung la punctul de observare a interferenței sunt parțial coerente, adică. conţin lumină coerentă şi incoerentă. Pentru a caracteriza lumina parțial coerentă, introducem gradul de coerență 0< < 1 care reprezintă fracția de lumină incoerentă din fasciculul luminos. Cu interferența unor fascicule parțial coerente obținem

I= nekog +(1-)I cos =(I 1 +I 2)+(1-)(I 1 +I 2 +2I 1 I 2 cos  

De undeI=I 1 +I 2 +2I 1 I 2 cos (17)

Dacă =0 sau =1, atunci ajungem la cazurile de adăugare incoerentă și coerentă a interferenței undei.

Experimentul lui Young (diviziunea frontului de undă)

P
Primul experiment de observare a interferenței a fost realizat de Jung (1802). Radiația de la o sursă punctiformă S a trecut prin două găuri punctiforme S 1 și S 2 din diafragma D și în punctul P de pe ecranul E s-a observat interferența razelor 1 și 2 care trec de-a lungul căilor geometrice SS 1 P și SS 2 P.

Să calculăm modelul de interferență pe ecran. Diferența geometrică în calea razelor 1 și 2 de la sursa S la punctul P de pe ecran este egală cu

l=(l` 2 +l 2)  (l` 1 +l 1)= (l` 2 1` 1)+(l 2 l 1) (1)

Fie d distanța dintre S 1 și S 2 , b este distanța de la planul sursă S la diafragma D, a fie distanța de la diafragma D la ecranul E, x este coordonata punctului P de pe ecran relativ spre centrul acesteia, ax` coordonata sursei S relativ la centrul planului sursei. Apoi, conform figurii folosind teorema lui Pitagora, obținem

Expresiile pentru l` 1 și l` 2 vor fi similare dacă înlocuim ab, xx`. Să presupunem că d și x<

De asemenea
(4)

Luând în considerare (3) și (4), diferența geometrică în calea razelor 1 și 2 va fi egală cu

(5)

Dacă razele 1 și 2 trec printr-un mediu cu indice de refracție n, atunci diferența lor de cale optică este egală cu

Condițiile pentru interferența maximă și minimă pe ecran au forma

(7)

De unde provin coordonatele maximelor x=x m și minimelor x=x"m ale modelului de interferență de pe ecran?

Daca sursa are forma unei benzi cu coordonata x" perpendiculara pe planul imaginii, atunci imaginea de pe ecran va avea si forma unor benzi cu coordonata x" perpendiculara pe planul imaginii.

Distanța dintre cele mai apropiate maxime și minime de interferență sau lățimea franjelor de interferență (întunecate sau deschise) va fi, conform (8), egală cu

x=x m+1 -x m =x` m+1 -x` m =
(9)

unde =  /n – lungimea de undă într-un mediu cu indice de refracție n.

Coerența spațială (incoerența) radiației sursei

Se face o distincție între coerența spațială și temporală a radiației sursei. Coerența spațială este legată de dimensiunile finite (non-punctuale) ale sursei. Conduce la o lărgire a franjelor de interferență pe ecran și, la o anumită lățime a sursei D, la dispariția completă a modelului de interferență.

Incoerența spațială este explicată după cum urmează. Dacă sursa are o lățime D, atunci fiecare bandă luminoasă a sursei cu coordonata x" va da propriul model de interferență pe ecran. Ca urmare, diferite modele de interferență de pe ecran deplasate unul față de celălalt se vor suprapune unul pe celălalt, ceea ce va duce la pătarea franjurilor de interferență și la o anumită lățime sursa D la dispariția completă a modelului de interferență de pe ecran.

Se poate arăta că modelul de interferență de pe ecran va dispărea dacă lățimea unghiulară a sursei, =D/l, vizibilă din centrul ecranului, este mai mare decât raportul /d:

(1)

Metoda de obținere a surselor secundare S 1 și S 2 folosind o biprismă Fresnel este redusă la schema lui Young. Sursele S 1 și S 2 se află în același plan cu sursa primară S.

Se poate arăta că distanța dintre sursele S 1 și S 2 obținută folosind o biprismă cu unghi de refracție  și indice n este egală cu

d=2a 0 (n-1), (2)

și lățimea franjurilor de interferență pe ecran

(3)

Modelul de interferență de pe ecran va dispărea când condiția este îndeplinită
sau cu lățimea sursei egală cu
, adică lățimea franjului de interferență. Obținem, ținând cont de (3)

(4)

Dacă l = 0,5 m și 0 = 0,25 m, n = 1,5 - sticlă,  = 6 10 -7 - lungimea de undă a luminii verzi, atunci lățimea sursei la care modelul de interferență de pe ecran dispare este D = 0, 2 mm.

Coerența temporală a radiației sursei. Timpul și durata coerenței.

Coerență temporală asociat cu natura nemonocromatică a radiației sursei. Conduce la o scădere a intensității franjelor de interferență cu distanța față de centrul modelului de interferență și ruperea ulterioară a acestuia. De exemplu, când se observă un model de interferență folosind o sursă nemonocromatică și o biprismă Fresnel, pe ecran sunt observate de la 6 la 10 benzi. Când utilizați o sursă de radiație laser foarte monocromatică, numărul de franjuri de interferență de pe ecran ajunge la câteva mii.

Să găsim condiția de întrerupere a interferenței din cauza naturii nemonocromatice a sursei care emite în intervalul de lungimi de undă (). Poziția celui de-al-lea maxim pe ecran este determinată de condiție

(1)

unde  0 /n este lungimea de undă cu indicele de refracție n. Rezultă că fiecare lungime de undă are propriul model de interferență. Pe măsură ce crește, modelul de interferență se schimbă, cu atât este mai mare, cu atât este mai mare ordinea interferenței (numărul marginii de interferență) m. Ca urmare, se poate dovedi că al-lea maxim pentru lungimea de undă  este suprapus peste ( m+1)-lea maxim pentru undele de lungime. În acest caz, câmpul de interferență dintre maximele m-a și (m+1)-lea pentru lungimea de undăva fi umplut uniform cu maximele de interferență din intervalul ( ) iar ecranul va fi iluminat uniform, de ex. IR se va decupla.

Condiție de terminare a modelului de interferență

X max (m,+)=X max (m+1,) (2)

De unde conform (1)

(m+1)=m(, (3)

care dă pentru ordinea interferenței (numărul de franjuri de interferență) la care se va rupe IR

(4)

Condiția maximelor de interferență este asociată cu diferența optică în calea razelor 1 și 2 care ajung la punctul de observare a interferenței de pe ecran prin condiția

Înlocuind (4) în (5), găsim diferența optică în calea razelor 1 și 2, la care interferența dispare pe ecran.

(6)

Când >L cog, modelul de interferență nu este observat. Mărimea L cog =   se numește lungimea coerenței (longitudinale)., și valoarea

t cog =L cog /c (7)

-timp de coerență. Să reformulăm (6) în termeni de frecvență de radiație. Având în vedere că c, obținem

|d|= sau= (8)

Apoi conform (6)

L cog =
(9)

Și conform (7)

sau
(10)

Am obţinut o relaţie între timpul de coerenţă t coh şi lăţimea intervalului de frecvenţă  al radiaţiei sursei.

Pentru intervalul vizibil (400-700) nm cu o lățime a intervalului  = 300 nm la o lungime de undă medie  = 550 nm, lungimea de coerență este

de ordinul lui L cog =10 -6 m, iar timpul de coerență de ordinul lui t cog =10 -15 s. Lungimea de coerență a radiației laser poate ajunge la câțiva kilometri. Rețineți că timpul de emisie al unui atom este de ordinul a 10 -8 s, iar lungimile trenurilor de undă sunt de ordinul L = 3 m.

Principiile Huygens și Huygens-Fresnel.

ÎN Există două principii în optica undelor: principiul Huygens și principiul Huygens-Fresnel. Principiul lui Huygens postulează că fiecare punct de pe frontul de undă este o sursă de unde secundare. Prin construirea anvelopei acestor unde, se poate găsi poziția frontului de undă în momentele ulterioare.

Principiul lui Huygens este pur geometric și permite o derivare. de exemplu, legile reflexiei și refracției luminii, explică fenomenele de propagare a luminii în cristale anizotrope (birefringență). Dar nu poate explica majoritatea fenomenelor optice cauzate de interferența undelor.

Fresnel a completat principiul lui Huygens cu condiția interferenței undelor secundare care emană de pe frontul de undă. Această extensie a principiului lui Huygens se numește principiul Huygens-Fresnel.

Zone Fresnel.

Fresnel a propus o metodă simplă de calcul a rezultatului interferenței undelor secundare. care vine de la frontul de undă la un punct arbitrar P situat pe o linie dreaptă care trece prin sursa S și punctul P.

Să luăm în considerare ideea lui Fresnel folosind exemplul unei unde sferice emisă de o sursă punctiformă S.

Fie ca frontul de undă de la sursa S la un moment dat să fie la o distanță a de S și la o distanță b de punctul P. Să împărțim frontul de undă în zone inelare astfel încât distanța de la marginile fiecărei zone la punct P diferă cu /l. Cu această construcție, oscilațiile din zonele vecine sunt deplasate în fază cu, adică. apar în antifază. Dacă notăm amplitudinile oscilațiilor în zonele E 1, E 2, ... cu E 1 > E 2 >..., atunci amplitudinea oscilației rezultate în punctul P va fi egală cu

E=E 1 -E 2 +E 3 -E 4 +… (1)

Aici există o alternanță de semne (+) și (-), deoarece oscilațiile în zonele adiacente apar în antifază. Să reprezentăm formula (1) sub forma

unde este stabilit E m = (E m-1 + E m+1)/2. Am constatat că amplitudinea oscilațiilor în punctul P, dacă la el ajung oscilații de pe întreg frontul de undă, este egală cu E = E 1 /2, adică. egală cu jumătate din amplitudinea undei care ajunge în punctul P din prima zonă Fresnel.

Dacă închideți toate zonele Fresnel pare sau impare folosind plăci speciale numite plăci de zonă, atunci amplitudinea oscilațiilor în punctul P va crește și va fi egală cu

E=E 1 +E 3 +E 5 +…+E 2m+1 , E=|E 2 +E 4 +E 6 +…+E 2m +…| (3)

Dacă un ecran cu o gaură este plasat pe calea frontului de undă, ceea ce ar deschide un număr par finit de zone Fresnel, atunci intensitatea luminii în punctul P va fi egală cu zero

E=(E1-E2)+(E3-E4)+(E5-E6)=0 (4)

acestea. în acest caz va exista o pată întunecată în punctul P. Dacă deschideți un număr impar de zone Fresnel, atunci în punctul P va exista un punct luminos:

E=E 1 -E 2 +E 3 -E 4 +E 5 =E 1 (4)

Pentru a suprapune zonele Fresnel folosind ecrane sau plăci de zonă, este necesar să se cunoască razele zonelor Fresnel. Conform fig. Primim

r
2 m =a 2 -(a-h m) 2 =2ah m (6)

r 2 m =(b+m  / 2) 2 -(b+h m) 2 =bm-2bh m (7)

unde termenii cu  2 şi h m 2 au fost neglijaţi.

Echivalând (5) și (6), obținem

(8)

Înlocuind formula (8) în (6), raza zonei m-a Fresnel

(9)

unde m=1,2,3,... este numărul zonei Fresnel,  este lungimea de undă a radiației emise de sursă. Dacă frontul de apă este plat (a ->), atunci

(10)

Pentru o rază fixă ​​a găurii din ecran plasată pe calea undei, numărul m de zone Fresnel deschise de această gaură depinde de distanțele a și b de la gaură la sursa S și punctul P.

Difracția undelor (lumină).

Difracţie numiți un set de fenomene de interferență observate în medii cu neomogenități ascuțite proporționale cu lungimea de undă și asociate cu abaterea legilor de propagare a luminii de la legile opticii geometrice. Difracția, în special, duce la îndoirea undelor în jurul obstacolelor și la pătrunderea luminii în regiunea unei umbre geometrice.Rolul neomogenităților în mediu poate fi jucat de fante, găuri și diverse obstacole: ecrane, atomi și molecule de materie, etc.

Există două tipuri de difracție. Dacă sursa și punctul de observare sunt situate atât de departe de obstacol încât razele care intră pe obstacol și razele care merg spre punctul de observare sunt practic paralele, atunci vorbim despre difracția Fraunhofer (difracția în raze paralele), altfel vorbim despre Difracția Fresnel (difracția în raze convergente)

Difracția Fresnel printr-o gaură circulară.

Lasă o undă sferică de la o sursă să cadă pe o gaură rotundă din diafragmă. În acest caz, pe ecran va fi observat un model de difracție sub formă de inele deschise și întunecate.

Dacă gaura deschide un număr par de zone Fresnel, atunci va exista o pată întunecată în centrul modelului de difracție, iar dacă deschide un număr impar de zone Fresnel, atunci va exista un punct de lumină.

Când mutați o diafragmă cu o gaură între sursă și ecran, fie un număr par, fie un număr impar de zone Fresnel se va potrivi în gaură și aspectul modelului de difracție (fie cu o pată întunecată, fie cu o pată de lumină în centru). ) se va schimba constant.

Difracția Fraunhofer printr-o fantă.

Lasă o undă sferică să se propagă de la o sursă S. Cu ajutorul lentilei L 1, se transformă într-o undă plană, care cade pe o fantă de lățime b. Razele difractate în fante sub un unghi  sunt colectate pe ecranul situat în planul focal al lentilei L 2, la punctul F

Intensitatea modelului de difracție în punctul P al ecranului este determinată de interferența undelor secundare care emană din toate secțiunile elementare ale fantei și se propagă în punctul P în aceeași direcție .

Deoarece o undă plană este incidentă pe fantă, fazele oscilațiilor în toate punctele fantei sunt aceleași. Intensitatea în punctul P al ecranului, cauzată de undele care se propagă în direcția , va fi determinată de defazarea dintre undele emanate de pe frontul plat al undei AB, perpendicular pe direcția de propagare a undei (vezi figura), sau de valuri. emanând din orice plan paralel cu direcţia AB.

Defazatul dintre undele emise de banda 0 în centrul fantei și banda cu coordonata x măsurată din centrul fantei este kxsin (Fig.). Dacă fanta are o lățime b și emite o undă cu amplitudine E 0, atunci o bandă cu coordonata x și lățime dx emite o undă cu amplitudine (Eo/b)dx. Din această bandă va ajunge o undă cu amplitudine în punctul P al ecranul în direcția 

(1)

Factorul it, care este același pentru toate undele care ajung în punctul P al ecranului, poate fi omis, deoarece va dispărea la calcularea intensității undei în punctul P. Amplitudinea oscilatiei rezultate in punctul P, datorita suprapunerii undelor secundare care sosesc in punctul P din intreaga fanta, va fi egala cu

(2)

unde u=(k b / 2)sin=( b / )sin,  este lungimea de undă emisă de sursă. Intensitatea undei I=E 2 în punctul P al ecranului va fi egală cu

(3)

unde I 0 este intensitatea undei emise de fantă în direcţia=0, când (sin u/u)=1.

În punctul P va exista o intensitate minimă dacă sin u=0 sau

de unde bsin=m, (m=1,2,…) (4)

Aceasta este condiția pentru minimele de difracție a benzilor întunecate de pe ecran).

Găsim condiția maximelor de difracție luând derivata lui I() dar u și echivalând-o cu zero, ceea ce duce la ecuația transcendentală tg u=u. Puteți rezolva această ecuație grafic

Conform fig. linia dreaptă y=u intersectează curbele y=tg u aproximativ în puncte cu o coordonată de-a lungul axei absciselor egală cu

u=(2m+1)  / 2 =(m+½) și u=0  =0, (5)

ceea ce ne permite să scriem o soluție aproximativă, dar destul de exactă a ecuației tg u=u sub forma

(6)

DESPRE
unde constatăm că condiția maximelor de difracție (dungi luminoase pe ecran) are forma

bsinm+½) (m=1,2,…). (7)

Maximul central la =0 nu este inclus în condiția (7)

Distribuția intensității pe ecran în timpul difracției luminii la o fantă este prezentată în Fig.

Rețeaua de difracție și utilizarea acestuia pentru descompunerea radiațiilor nemonocromatice dintr-o sursă într-un spectru.

Rețeaua de difracție poate fi considerat orice dispozitiv care asigură modularea periodică spațială a undei luminoase incidente asupra acestuia în amplitudine și fază. Un exemplu de rețea de difracție este un sistem periodic. Nfante paralele separate de spații opace situate în același plan, distanța d dintre punctele medii ale fantelor adiacente se numește perioadă sau zăbrele constantă.

O rețea de difracție are capacitatea de a descompune radiația nemonocromatică dintr-o sursă într-un spectru, creând pe ecran modele de difracție deplasate unul față de celălalt, corespunzătoare diferitelor lungimi de undă ale radiației sursei.

Să luăm în considerare mai întâi formarea unui model de difracție pentru radiația de la o sursă cu o lungime de undă fixă ​​.

Fie ca o undă monocromatică plană cu lungimea de undă  să fie incidentă în mod normal pe rețea, iar modelul de difracție este observat în planul focal al lentilei L. Modelul de difracție de pe ecran este o interferență cu mai multe fascicule de fascicule de lumină coerente de intensitate egală. până la punctul de observație P din toate fantele în direcția .

Pentru a calcula modelul de interferență (IR), notăm cu E 1 () amplitudinea undei (formula (2) din secțiunea precedentă) care ajunge în punctul de observație P de la primul element structural al matricei, amplitudinea de unda din al doilea element structural E 2 =E 1 e i , din al treilea E 2 =E 1 e 2i  etc. Unde

=kasin=
(1)

Schimbarea de fază a undelor care sosesc în punctul P din fante adiacente cu o distanță d între ele.

Amplitudinea totală a oscilațiilor create în punctul P de undele care ajung la acesta din toate N fante ale rețelei de difracție este reprezentată de suma progresiei geometrice

E P =E 1 ()(1+e i  +e 2i  +…+e i(N-1) )=E 1 ()
(2)

Intensitatea undei în punctul P este egală cu I()=E p E * p, unde E * p este amplitudinea conjugată complexă. Primim

I()=I 1 ()
(3)

unde este indicat

,
(4)

Rezultă că distribuția intensității pe ecranul I(), creată de radiația din N 12 fante, este modulată de funcția de intensitate a unei fante I 1 () = I 0 (sin(u)/u) 2. distribuția intensității pe ecran, determinată de formula (3) este prezentată în Fig.

Se poate observa din figură că există maxime ascuțite în IR, numite principal, între care se observă maxime și minime de intensitate scăzută, numite efecte secundare. Numărul minimelor de laturi este N-1, iar numărul maximelor de laturi este N-2. Punctele la care I 1 () = 0 se numesc minime principale. Locația lor este aceeași ca și în cazul unei fante.

Să ne uităm la formarea maximelor principale. Ele se observă în direcții determinate de condiția sin/2=0 (dar în același timp sin N/2=0, ceea ce duce la incertitudinea I()=0/00. Condiția sin/2 =0 dă / 2=k sau

dsin=k, k=0,1,2,... (5)

unde k este ordinul maximului principal.

Să ne uităm la formarea minimelor. Prima condiție sin u=0 la u0 duce la condiția minimelor principale, la fel ca și în cazul unei fante

bsin=m, m=0,1,2,... (6)

A doua condiție sin N/2=0at sin/20 determină poziția minimelor laterale la valori

, … (N-1);

N , (N+1), … (2N-1); (7)

2 N , (2N+1),… (3N-1);

Valorile subliniate sunt multipli ai lui N și conduc la condiția maximelor principale N=Nksau /2=k. Aceste valoriar trebui excluse din lista minimelor secundare. Valorile rămase pot fi scrise ca

, unde p este un număr întreg nu un multiplu al lui N (8)

de unde obținem condiția minimelor laterale

dsin=(k+ P / N), P=0,1,2,…N-1 (9)

unde k este ordinul fix al maximului principal. Puteți permite valori negative p = -1, -2, ...-(N-1), care vor da poziția minimelor laterale la stânga celui de-al k-lea maxim principal.

Din condițiile maximelor și minimelor principale și secundare rezultă că radiația cu o lungime de undă diferită va corespunde unui aranjament unghiular diferit al minimelor și maximelor în modelul de difracție. Aceasta înseamnă că rețeaua de difracție descompune radiația nemonocromatică a sursei într-un spectru.

Caracteristicile dispozitivelor spectrale: dispersia unghiulară și liniară și rezoluția dispozitivului.

Orice dispozitiv spectral descompune radiația în componente monocromatice, separându-le spațial folosind un element de dispersie (prismă, rețea de difracție etc.) Pentru a extrage informațiile necesare din spectrele observate, dispozitivul trebuie să asigure o bună separare spațială a liniilor spectrale și, de asemenea, să asigure capacitatea de a separa observațiile liniilor spectrale apropiate.

În acest sens, pentru a caracteriza calitatea unui dispozitiv spectral se introduc următoarele mărimi: unghiular D  =ddsau liniar D l =dld variaţiile dispozitivul și acesta rezoluţie R=/, unde  este diferența minimă a lungimilor de undă ale liniilor spectrale pe care dispozitivul vă permite să le vedeți longitudinal. Cu cât diferența  „vizibilă” de către dispozitiv este mai mică, cu atât rezoluția R este mai mare.

Dispersia unghiulară D  determină unghiul  = D   prin care dispozitivul separă două linii spectrale ale căror lungimi de undă diferă cu una (de exemplu, în optică se presupune  = 1 nm). Dispersia liniară D l determină distanța l =D l între liniile spectrale de pe ecran, ale căror lungimi de undă diferă cu unul ( = 1 nm). Cu cât valorile Dși Dl sunt mai mari capacitatea dispozitivului spectral de a separa spațial liniile spectrale.

Expresiile specifice pentru dispersiile dispozitivului D  și D l și rezoluția acestuia R depind de tipul dispozitivului utilizat pentru înregistrarea spectrelor de emisie ale diferitelor surse. În acest curs, problema calculării caracteristicilor spectrale ale unui dispozitiv va fi luată în considerare folosind exemplul unui rețele de difracție.

Dispersia unghiulară și liniară a unui rețele de difracție.

Expresia dispersiei unghiulare a rețelei de difracție poate fi găsită prin diferențierea condiției maximelor principale d sin =kby.Se obține dcos d=kd, de unde

(1)

În loc de dispersie unghiulară, puteți utiliza liniar

(2)

Având în vedere că poziția liniei spectrale, măsurată din centrul modelului de difracție, este egală cu l=Ftg, unde F este distanța focală a lentilei în planul focal al căruia este înregistrat spectrul, obținem

, ce dă
(3)

Rezoluția rețelei de difracție.

Dispersia unghiulară mare este o condiție necesară, dar nu suficientă pentru observarea separată a liniilor spectrale apropiate. Acest lucru se explică prin faptul că liniile spectrale au lățime. Orice detector (inclusiv ochiul) înregistrează anvelopa liniilor spectrale, care, în funcție de lățimea lor, pot fi percepute fie ca una sau două linii spectrale.

În acest sens, se introduce o caracteristică suplimentară a unui dispozitiv spectral - rezoluția acestuia: R = , unde  este diferența minimă a lungimilor de undă ale liniilor spectrale pe care dispozitivul o permite să o vadă separat.

Pentru a obține o expresie specifică pentru R pentru un dispozitiv dat, este necesar să se specifice un criteriu de rezoluție. Se știe că ochiul percepe două linii separat dacă adâncimea „cufundării” în anvelopa liniilor spectrale este de cel puțin 20% din intensitatea la maximele liniilor spectrale. Această condiție este îndeplinită de criteriul propus de Rayleigh: două linii spectrale de aceeași intensitate pot fi observate separat dacă maximul uneia dintre ele coincide cu „marginea” celeilalte. Poziția minimelor laterale cele mai apropiate de aceasta poate fi luată ca „margini” ale liniei.

În fig. sunt reprezentate două linii spectrale, corespunzătoare radiației cu lungimea de undă  <  

Coincidența „marginei” unei linii cu maximul alteia este echivalentă cu aceeași poziție unghiulară , de exemplu, a maximului, linia din stânga corespunzătoare lungimii de undă   și „marginea” stângă a liniei corespunzătoare lungimii de undă   .

Poziția maximului k-lea al liniei spectrale cu lungimea de undă   este determinată de condiția

dsin=k  (1)

Poziția „marginei” din stânga a liniei cu lungimea de undă   este determinată de poziția unghiulară a minimului primei sale laturi stângi (p = -1)

dsin=(k- 1 / N) 2 (2)

Echivalând părțile din dreapta ale formulelor (1) și (2), obținem

K 1 =(k- 1 / N) 2, ork(  - 1)=  /N, (3)

(4)

Sa constatat că rezoluția R=kN a rețelei de difracție crește odată cu creșterea numărului N de caneluri pe rețea și la un N fix cu ordinul crescător k al spectrului.

Radiație termala.

Radiația termică (RT) este emisia de unde EM de către un corp încălzit datorită energiei sale interne. Toate celelalte tipuri de luminiscență a corpurilor, excitate de tipuri de energie, spre deosebire de energia termică, sunt numite luminescență.

Absorbția și reflectivitatea corpului. Corpuri absolut negre, albe și gri.

În general, orice corp reflectă, absoarbe și transmite radiațiile incidente asupra acestuia. Prin urmare, pentru fluxul de radiații incident pe un corp putem scrie:

(2)

Unde  , A,t-coeficienții de reflexie, absorbție și transmisie, numiți și ei abilități de reflexie, absorbție și transmisie. Dacă un corp nu transmite radiații, atunci t= 0 , Și  +a=1. În general, coeficienții  Și A depind de frecvența radiației  si temperatura corpului:
Și
.

Dacă un corp absoarbe complet radiația de orice frecvență incidentă pe el, dar nu o reflectă ( A T = 1 ,
), atunci corpul este numit absolut negru, iar dacă un corp reflectă complet radiația, dar nu o absoarbe, atunci corpul este numit alb, dacă A T <1 , atunci corpul se numește gri. Dacă capacitatea de absorbţie a unui corp depinde de frecvenţa sau lungimea de undă a radiaţiei incidente şi A  <1 , atunci corpul este numit absorbant selectiv.

Caracteristicile energetice ale radiațiilor.

Câmpul de radiație este de obicei caracterizat de fluxul de radiație F (W).

curgere este energia transferată prin radiație printr-o suprafață arbitrară pe unitatea de timp. Fluxul de radiații emis pe unitatea de suprafață. corp se numește luminozitatea energetică a corpului și denotă R T (W/m 3 ) .

Luminozitatea energetică a unui corp în intervalul de frecvență
denota dR  , iar dacă depinde de temperatura corpului T, apoi dR  .Luminozitatea energetică este proporțională cu lățimea d interval de frecvență al radiației:
.Factor de proporţionalitate
numit emisivitatea corpului sau luminozitatea energiei spectrale.

Dimensiune
.

Luminozitatea energetică a unui corp pe întreaga gamă de frecvențe ale radiațiilor emise este egală cu

Relația dintre caracteristicile spectrale ale radiației după frecvență și lungime de undă.

Caracteristici de emisie dependente de frecvență  sau lungimea de undă  radiatia se numeste spectral. Să găsim legătura dintre aceste caracteristici în ceea ce privește lungimea de undă și frecvența. Luand in considerare, dR  = dR  ,primim:
. Din comunicare  =s/ ar trebui să |d |=(c/ 2 )d . Apoi

Radiație termala. legile lui Wien și lui Stefan-Boltzmann.

Radiație termala este radiația EM emisă de o substanță datorită energiei sale interne. TI are un spectru continuu, adică emisivitatea acestuia r  sau r  in functie de frecventa sau lungimea de unda a radiatiei, aceasta se modifica continuu, fara salturi.

TI este singurul tip de radiație din natură care este de echilibru, adică. este în echilibru termodinamic sau termic cu corpul care o emite. Echilibrul termic înseamnă că corpul radiant și câmpul de radiație au aceeași temperatură.

TI este izotrop, adică probabilitățile de a emite radiații de lungimi de undă sau frecvențe diferite și polarizări în direcții diferite sunt la fel de probabile (aceeași).

Printre corpurile emițătoare (absorbante), un loc special îl ocupă corpurile absolut negre (ABB), care absorb complet radiația incidentă asupra lor, dar nu o reflectă. Dacă corpul negru este încălzit, atunci, după cum arată experiența, va străluci mai puternic decât un corp gri. De exemplu, dacă pictați un model pe o farfurie de porțelan cu vopsea galbenă, verde și neagră și apoi încălziți placa la o temperatură ridicată, modelul negru va străluci mai puternic, modelul verde va străluci mai slab, iar modelul galben va străluci foarte slab. Un exemplu de corp negru fierbinte este Soarele.

Un alt exemplu de corp negru este o cavitate cu o gaură mică și pereți interni reflectorizați specular. Radiația externă, care a intrat în gaură, rămâne în interiorul cavității și practic nu iese din ea, adică. capacitatea de absorbție a unei astfel de cavități este egală cu unitatea, iar acesta este corpul negru. De exemplu, o fereastră obișnuită dintr-un apartament, deschisă într-o zi însorită, nu lasă să iasă radiația care intră înăuntru și apare neagră din exterior, adică. se comportă ca o gaură neagră.

Experiența arată că dependența de emisivitate a corpului negru
asupra lungimii de undă a radiației  are forma:

Programa
are un maxim. Odată cu creșterea temperaturii corpului, dependența maximă
din  se deplasează către lungimi de undă mai scurte (frecvențe mai înalte), iar corpul începe să strălucească mai puternic. Această circumstanță este reflectată în două legi experimentale ale lui Wien și legea Stefan-Boltzmann.

Prima lege a lui Wien prevede: poziţia emisivităţii maxime a corpului negru (r o  ) m invers proporțional cu temperatura sa:

(1)

Unde b = 2,9  10 -3 m LA -prima constantă a Culpei.

A doua lege a lui Wien prevede: emisivitatea maximă a corpului negru este proporțională cu puterea a cincea a temperaturii sale:

(2)

Unde Cu = 1,3  10 -5 W/m 3 LA 5 -a doua constantă a Culpei.

Dacă calculăm aria de sub graficul emisivității corpului negru, vom găsi luminozitatea sa energetică R o T. Se dovedește a fi proporțională cu puterea a patra a temperaturii corpului negru. Prin urmare

(3)

Acest legea Stefan-Boltzmann,  = 5,67  10 -8 W/m 2 LA 4 - constanta Stefan-Boltzmann.

legea lui Kirchhoff.

Kirchhoff a demonstrat următoarea proprietate a emițătorilor termici:

raportul de emisivitate corporală r  la capacitatea sa de absorbție A  la aceeasi temperatura T nu depinde de natura corpului emițător, pentru toate corpurile egale și egale cu capacitatea de emisie a corpului negru r o  : r  /A  = r o  .

Aceasta este legea de bază a radiației termice. Pentru a demonstra acest lucru, considerăm o cavitate A izolată termic, cu o gaură mică, în interiorul căreia se află un corp B. Cavitatea A este încălzită și schimbă căldură cu corpul B prin câmpul de radiație al cavității C. În stare de echilibru termic, temperaturile cavității A, ale corpului B și ale câmpului de radiație C sunt aceleași și egale cu T În experiment este posibil să se măsoare debitul


 radiații care ies dintr-o deschidere, ale cărei proprietăți sunt similare cu cele ale radiației C din interiorul cavității.

Fluxul de radiații   , caderea dintr-o cavitate încălzită A pe corpul B este absorbită de acest corp și reflectată, iar corpul B însuși emite energie.

În stare de echilibru termic, fluxul emis de organism r  iar curentul reflectat de acesta (1-a  )   trebuie să fie egală cu debitul   radiatia termica a cavitatii

(1)

Unde

Aceasta este legea lui Kirchhoff. La derivarea sa nu a fost luată în considerare natura corpului B, de aceea este valabilă pentru orice corp și, în special, pentru corpul negru, pentru care emisivitatea este egală cu r o  , și capacitatea de absorbție A  =1 . Avem:

(2)

Am descoperit că raportul dintre emisivitatea unui corp și capacitatea sa de absorbție este egal cu emisivitatea corpului negru la aceeași temperatură. T.Egalitatea r o  =   indică faptul că în funcţie de fluxul de radiaţii care părăsesc cavitatea   este posibil să se măsoare emisivitatea corpului negru r o  .

Formula lui Planck și dovada legilor experimentale folosind-oVinovăţieși Stefan-Boltzmann.

Multă vreme, diverși oameni de știință au încercat să explice tiparele radiațiilor corpului negru și să obțină o formă analitică a funcției. r o  . În încercarea de a rezolva problema, au fost derivate multe legi importante ale radiației termice. Da, în special. Win, bazat pe legile termodinamicii, a arătat că emisivitatea corpului negru r o  este o funcție a raportului de frecvență a radiației  și temperatura acestuia T, care coincide cu temperatura corpului negru:

r o  = f ( / T)

Prima formă explicită pentru o funcție r o  a fost obţinută de Planck (1905). În același timp, Planck a presupus că TI conține 3M unde de diferite frecvențe (lungimi de undă) în intervalul (
).Undă de frecvenţă fixă  numit oscilator de câmp EM. Conform ipotezei lui Planck, energia fiecărui oscilator al câmpului de frecvență  Este cuantificat, adică depinde de un parametru întreg, ceea ce înseamnă că se modifică într-un mod discret (salt):

(1)

Unde  0 ( ) - cuantumul minim (portiunea) de energie pe care o poate poseda un oscilator cu camp de frecventa  .

Pe baza acestei presupuneri, Planck a obținut următoarea expresie pentru emisivitatea corpului negru (vezi orice manual):

(2)

Unde Cu = 3  10 8 Domnișoară - viteza luminii, k=1,38 10 -23 J/C- constanta Boltzmann.

Conform teoremei lui Wien r o  =f( /T) este necesar să presupunem că cuantumul de energie al unui oscilator de câmp este proporțional cu frecvența acestuia  :

(3)

unde este coeficientul de proporționalitate h= 6,62  10 -34 J Cu sau
=1, 02  10 -34 numită constanta lui Planck  = 2  -frecvența ciclică a radiațiilor (oscilator de câmp). Înlocuind (3) în formula (2), obținem

(4)

(5)

Pentru calcule practice, este convenabil să înlocuiți valorile constantelor c,k,hși scrieți formula lui Planck sub forma

(6)

Unde A 1 = 3,74  10 -16 W.m 2 , A 2 = 1,44  10 -2 mK.

Expresia rezultată pentru r o  oferă o descriere corectă a legii radiației corpului negru, corespunzătoare experimentului. Maximul funcției Planck poate fi găsit prin calcularea derivatei dr o  /d  si setandu-l egal cu zero, ceea ce da

(7)

Aceasta este prima lege a lui Wien. Înlocuind  =  mîn expresia funcției Planck, obținem

(8)

Aceasta este a doua lege a lui Wien. Luminozitatea energetică integrală (aria de sub graficul funcției Planck) se găsește prin integrarea funcției Planck pe toate lungimile de undă. Ca rezultat, obținem (vezi manualul):

(9)

Aceasta este legea Stefan-Boltzmann. Astfel, formula lui Planck explică toate legile experimentale ale radiației corpului negru.

Radiația corpului gri.

Un corp pentru care capacitatea de absorbție A  =a  <1 și nu depinde de frecvența radiației (lungimea de undă) se numește gri. Pentru un corp cenușiu conform legii lui Kirchhoff:

, Unde r o  - Funcția Planck

, Unde
(1)

Pentru corpuri negri (absorbante selective), pentru care A  depinde de  sau  ,conexiune R  =a  R 0  nu este valabilă și trebuie să calculăm integrala:

(2)

Adesea, mai multe unde se propagă într-o substanță în același moment de timp. În acest caz, orice particulă de materie care cade în acest câmp de undă complex suferă vibrații care sunt rezultatul fiecăruia dintre procesele ondulatorii luate în considerare. Deplasarea totală a unei particule de materie la un moment arbitrar în timp este suma geometrică a deplasărilor care sunt cauzate de fiecare dintre procesele individuale de oscilație. Fiecare undă se propagă prin materie ca și cum alte procese de undă nu ar exista. Legea adunării undelor (oscilații) se numește principiul suprapunerii sau principiul suprapunerii independente a undelor unele pe altele. Un exemplu de adăugare independentă de oscilații este adăugarea de oscilații ale undelor sonore atunci când cântă o orchestră. Ascultând-o, puteți distinge sunetul instrumentelor individuale. Dacă principiul suprapunerii nu ar fi îndeplinit, atunci muzica nu ar fi posibilă.

Determinarea interferenței undei

DEFINIȚIE

Se numește adăugarea de oscilații în care se întăresc sau se slăbesc reciproc interferență.

Tradus din franceză, interferer înseamnă a interveni.

Interferența undelor apare atunci când oscilațiile undelor apar la aceleași frecvențe, aceleași direcții de deplasare a particulelor și o diferență de fază constantă. Sau, cu alte cuvinte, cu coerența surselor de unde. (Tradus din latină cohaerer - a fi în legătură). În cazul în care un flux de unde călătoare, care creează în mod constant oscilații identice în toate punctele părții studiate a câmpului de undă, este suprapus unui flux coerent de unde similare, creând oscilații de undă cu aceeași amplitudine, atunci interferența oscilațiile conduc la o împărțire invariabilă în timp a câmpului de undă în:

1. Zone de amplificare a oscilaţiilor.
2. Zone de slăbire a oscilațiilor.

Locația geometrică a locului de interferență de amplificare a oscilațiilor determină diferența în traseele undelor (). Cea mai mare amplificare a oscilațiilor este situată acolo unde:

unde n este un număr întreg; - lungimea de unda.

Atenuarea maximă a vibrațiilor are loc atunci când:

Fenomenul de interferență poate fi observat în orice tip de undă. Acest fenomen, de exemplu, poate fi observat pentru undele luminoase. Pentru o anumită valoare a diferenței dintre căile razelor de lumină directe și reflectate, lovind un punct, razele în cauză sunt capabile să se stingă complet reciproc.

Exemple de rezolvare a problemelor

EXEMPLUL 1